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经典抗磁体的试验结果
只有惰性气体原子的抗磁金属探测仪的磁化率可以直接测出，在一些禽子 晶体中，离子的抗磁金属探测仪的磁化率多用间接方法測出的⑴例如通过先 测出分子金属探测仪的磁化率(对象是气体分子)、溶液的金属探测仪的磁化率或固态晶体的 地下金属探测仪的磁化率后推算出来的.虽然这些测量有不够准确的地方，但用不 同方法所得的结果基本上是一致.从理论上计算离子抗磁金属探测仪的磁化率 时，拉莫尔（Lamior)定则对单个离子仍是正确的，哈特里和斯莱 特等人做了计算.图1.7给出了一些原子、离子的抗磁金属探测仪的磁化率 其数值参看表1.4.
从图L7和表1.4中可以看到，；^的绝对值都与-成比例池
图1.7惰性气体原子和一些正、负离子的抗磁金属探测器的磁化率 与原子中电T数目s故赖关系，
增大，在电子数疋相同的情况下，离子与原子中电子轨道的半径 不同，正离子中电子轨道半径比较小,负离子中电子轨道半径比较 大.这样，前者的比较小，后者的丨XJ比较大.在惰性气体 原子的情况下Pd居中，
水分子的抗磁性研究得比较详细，因为在很多情况下都是用 水做溶剂，衙以要弄清水的抗磁金属探测仪的磁化率的数值及其随温度变化的 规律.水的：^= 一（0,7123 土 0.0007) X 10' 如以
,丄
dr X,.
为抗磁地下金属探测器的磁化率的温度系数，则在51和70=^时分别为2.9X10—和 0.62X 10~\
对于同一种元素，分别测量它在原子状态与离子状态的抗磁 金属探测仪的磁化率的差别.便可以了解到离子之间的键接合力以及价舡 子在抗磁性中的作用.例如水银蒸气的原子抗磁金属探测仪的磁化率
X抗-—78.2 X 10'
而水银离子HgM的乂达--40.4 X 10'两者相差近一倍，这些离子、离子的抗磁金属探测仪的磁化率
原子或离子 Z ,子组态 x抗-io((实） ^K- 10^ 理
)播性气体元索数据引自 V婦v;kii S.V” Wi]Cy, Israel (197^),
离子数据引自Kiutl,固体场理引论，第二版5附录t：(科学出版社).
表明价电子对抗磁性贡献很大.
-300 0 200 400 600 800 fOOO /200 * T.^C
图K8在焓点附近Sb的有陡降变化.
29
T^14.2K
♦ 9(a) Bi的抗磁金属探测仪的磁化率与磁场的关系,
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2 ^ ^ S S 7 8 U0^30C(ns3
图1.900单勗2n的d — X_L)随磁场周期变化曲线.
1.2.1.2 S：常杭磁性实验结果㈨
—些金属的抗磁金属探测仪的磁化率与温度和磁场关系密切，与经典的特 性不同,它主要是导电电子受周期性晶格场的作用而引起的.
一些金属的抗磁金属探测仪的磁化率在熔点以下随温度的变化比较明显，
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